Публиченко Павел Андреевич / Pavel A. Publichenko
Наука и знание - лучшее средство от бедности и недоедания
Публиченко Павел Андреевич

Яндекс цитирования

Автореферат

МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ
имени М.В. ЛОМОНОСОВА
НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ИНСТИТУТ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ
имени Д.В. СКОБЕЛЬЦЫНА

На правах рукописи

Публиченко Павел Андреевич

МЕТОД АВТОМАТИЗИРОВАННОГО АНАЛИЗА
ЭМУЛЬСИОННЫХ ДАННЫХ
ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ СПЕКТРА ПКИ

(специальность 01.04.23 – физика высоких энергий)

Автореферат
диссертации на соискание ученой степени
кандидата физико-математических наук

Москва 2004


Работа выполнена в Научно-исследовательском институте ядерной физики им. Д.В. Скобельцына Московского Государственного Университета им. М.В. Ломоносова.


Научные руководители:

доктор физико-математических наук, с.н.с. Роганова Т.М.;
доктор физико-математических наук Свешникова Л.Г.

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук, профессор Славатинский С.А.;
кандидат физико-математических наук, с.н.с. Сулаков В.П.


Ведущая организация: ОИЯИ (научный центр, г. Дубна)

Защита состоится «____» ___________ 2004 года в ____ часов на заседании диссертационного совета К 501.001.03 в Московском Государственном Университете им. М.В. Ломоносова по адресу:

119899, г. Москва, Ленинские горы, НИИЯФ МГУ, 19-й корпус,
аудитория 2-15.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке НИИЯФ МГУ

Автореферат разослан «____» _______ 2004 года

Ученый секретарь диссертационного совета К 501.001.03
кандидат физико-математических наук Манагадзе А.К.

Общая характеристика работы

Актуальность проблемы. Фотоэмульсионные материалы используются в широком классе экспериментов, где требуется на микроскопическом уровне изучать процессы ядерных реакций. Благодаря высокому пространственному разрешению, ядерная эмульсия позволяет изучать процессы ядерных реакций, измерять энергию и заряды частиц. Более полувека эмульсионная техника совершенствуется и используется в ядерной физике, физике космических лучей (КЛ). В таких экспериментах эмульсия может составлять большие объемы, и обработка таких данных представляет собой отдельную задачу.

         В экспериментах по исследованию космического излучения часто используются пассивные детекторы накопительного типа, это – рентгеноэмульсионные камеры [1] (РЭК), которые регистрируют частицы и электронно-фотонные ливни. Данная работа посвящена обработке эмульсионных данных аэростатного эксперимента RUNJOB [2], нацеленного на изучение энергетического спектра первичного космического излучения.   

         Изучение первичного космического излучения (ПКИ) дает ключ к пониманию фундаментальных астрофизических проблем: происхождения космических лучей, их ускорения и прохождения в Галактике [3]. Особый интерес в КЛ представляют тяжелые ядра. Ядра железа и тяжелее железа не могут образовываться в процессах фрагментации и несут информацию о звездах; зная энергетические зависимости соотношений групп Z=17÷24 и Z=24÷26 можно вычислить важные астрофизические параметры. В экспериментах с прямыми методами исследования ПКИ (спутники и баллонная техника) проводится экспонирование установок на большой высоте для исключения влияния атмосферы. Статистика частиц в таких экспериментах достигает сотен тысяч частиц, и их обработка становится чрезвычайно трудоемкой, что требует введения автоматизации. Для РЭК эксперимента RUNJOB автором была внедрена автоматизация поиска вершин взаимодействия и работы с данными.

         Несмотря на множество экспериментов, статистика по тяжелым ядрам в области 1 ТэВ/нуклон очень мала, а результаты противоречивы [4]. В эксперименте RUNJOB стало возможным значительно увеличить статистику по тяжелым ядрам и измерить спектр в широком энергетическом диапазоне. Стандартный отбор регистрации частиц по энергии, выделенной в электронно-фотонную компоненту (калориметрический триггер), имеет высокий порог по энергии 30 ТэВ.

         Понизить порог регистрации частиц и продвинуться в область низких энергий возможно, используя «вершинный» триггер на базе высокочувствительных рентгеновских пленок, окруженных сцинтилляционными экранами (SXF пленки). В отличие от калориметрического метода регистрации в методе вершинного триггера частицы с Z≥17 регистрируются в верхней части камеры (еще до акта ядерного взаимодействия) в SXF пленках в виде пятен потемнения, видимых невооруженным глазом.

         Впервые экранные пленки использовались в эксперименте SANRIKU [5]. По сравнению с этим экспериментом время экспозиции в RUNJOB почти на порядок выше и фон пятен на пленках очень высок. Обработать данные возможно только с помощью полной автоматизации выделения пятен на пленке и прослеживания треков.

         Начало работы по этой задаче совпало с приобретением в ФИАН им. П.Н. Лебедева уникальной установки - микроскопа с прецизионным движущимся столом MICOS, который позволяет анализировать большие площади фоточувствительных материалов (400×800 мм2) с большой точностью измерений (~1мкм). Автоматизация конкретной задачи была расширена, и на базе MICOS был создан полностью автоматизированный измерительный комплекс (ПАВИКОМ). Рентгеноэмульсионные материалы применяются во множестве научных экспериментов, медицине, поэтому создание комплекса ПАВИКОМ [6] крайне актуально для эффективного и качественного анализа этих материалов.

Целью работы является:

  • Создание автоматизированного метода анализа эмульсионных данных различных экспериментов на базе уникальной системы ПАВИКОМ.
  • Обработка с помощью разработанной методики данных баллонного эксперимента RUNJOB, нацеленного на измерение спектров ПКИ в области высоких энергий.

Научная новизна

         Впервые в России с активным участием автора построен, налажен и оттестирован полностью автоматизированный измерительный комплекс для обработки микроизображений фотоматериалов различных научных экспериментов, который позволяет обрабатывать большие площади (0.5 м2) фоточувствительных материалов с высоким пространственным разрешением (>7 мкм/пиксель) на большой скорости (16 см2/мин).

         Впервые на базе ПАВИКОМ разработан и оттестирован метод поиска треков и вершин взаимодействий тяжелых ядер, зарегистрированных в SXF пленках эксперимента RUNJOB, и показано, что метод может быть применен для получения спектров ядер с зарядом Z>17, E>10 ГэВ/н.

В диссертации защищаются:

1. Разработанный автором метод автоматического сканирования и анализа микроизображений на базе комплекса ПАВИКОМ.

 2. Метод поиска треков и вершин взаимодействий тяжелых ядер, зарегистрированных в SXF пленках эксперимента RUNJOB.

3. Результаты обработки SXF пленок одной камеры эксперимента RUNJOB, оценки эффективности и применимости метода.

Практическая значимость. Создание комплекса ПАВИКОМ и соответствующего программного обеспечения для него позволит повысить эффективность экспериментальных исследований, проводимых при помощи метода ядерных эмульсий рядом институтов страны в ядерной физике, физике космических лучей, а также в некоторых работах по поиску осцилляций нейтрино [7]. На базе созданного комплекса в настоящее время уже проводится обработка данных экспериментов RUNJOB, EMU15, ПЛАТАН, семейства «Страна», обработка ядерных эмульсий β-спектрометра ОИЯИ (Дубна) и др.

         Разработанный метод отбора тяжелых ядер по вершинному триггеру, позволит в рамках одного эксперимента расширить энергетический диапазон в область меньших энергий, измерить энергетические зависимости и отношения интенсивностей для ядер Z>24 и Z=17÷24 в диапазоне E>10 ГэВ/нуклон.

Личный вклад автора. Автор учувствовал в работе экспериментальной коллаборации RUNJOB с 1997 г. и принимал активное участие в анализе экспериментальных данных. Автор активно учувствовал в создании комплекса ПАВИКОМ в ФИАН им. П.Н.Лебедева. Вклад автора в разработку метода вершинного триггера, осуществление расчетов и анализ результатов является определяющим.

Апробация работы. Результаты, вошедшие в диссертацию, докладывались и обсуждались на российских и международных конференциях и научных семинарах: сессии отделения ядерной физики РАН «Физика фундаментальных взаимодействий» (Москва, ИТЭФ, 2000, 2002), Ломоносовских чтениях (Москва, МГУ, 2001), III всероссийской конференции «Университеты России – фундаментальные исследования. Физика элементарных частиц и атомного ядра» (Москва, МИФИ, 2002), 18-ом Европейском симпозиуме по физике космический лучей (Москва, 2002), 27 и 28 Международных конференциях по космическим лучам (Германия, Гамбург, 2002; Япония, Цукуба, 2003), научных семинарах НИИЯФ МГУ и ФИАН им. П.Н.Лебедева, рабочем совещании коллаборации Беккерель «Исследование кластеризации в мультифрагментации релятивистских ядер» (Дубна, ЛВЭ ОИЯИ, 2004). Эти результаты хорошо известны российской и международной научной общественности.

Публикации. Основные материалы диссертации содержаться в 8 печатных работах и в одном препринте ФИАН.

Структура и объем диссертации. Диссертация состоит из введения, шести глав, двух приложений, заключения и списка литературы. Диссертация содержит 172 страницы, 77 рисунка и 34 таблицы. Список цитируемой литературы включает 94 наименований.

Содержание диссертации

         Во введении к диссертации обосновывается актуальность и научная новизна работы, указываются её цели, рассматриваются научная и практическая значимость, личный вклад автора и формулируются основные положения, выносимые автором на защиту.

         В первой главе описывается эксперимент RUNJOB, структура камеры, даны основные характеристики полетов. Основной способ регистрации частиц в эксперименте – по энергии, выделенной в электромагнитную компоненту в калориметре, и в 1-ой главе описана процедура обработки данных по этому методу. Автором была разработана программа построения карт событий, с помощью которых один из трудоемких этапов поиска вершин взаимодействия в ядерной эмульсии был значительно облегчен. Специально созданное мат. обеспечение включает программы работы с плоттером и дигитайзером, расчет общей системы координат и предсказаний вершин в эмульсии. Точность связки слоев камеры в единую систему координат составила 200 мкм, точность предсказания вершины ~ 2 мм. С участием автора было обработано 40% экспериментального материала российской части RUNJOB, по которому построены спектры ПКИ.

         Во второй главе приведено описание измерительного комплекса ПАВИКОМ, его основные технические характеристики. Это описание прецизионного механического стола MICOS, оптической системы и CCD-камеры[1]. Точность позиционирования стола в горизонтальной плоскости на базе 400 мм × 800 м составляет 0.5 мкм (!), регулировка высоты объектива производится с той же точностью. Обсуждаются в сравнении технические особенности различных типов CCD-камер, которые использовались для MICOS. Используемая в работе комплекса камера имеет ПЗС матрицу с разрешением 1360×1024 пикселя. Блок-схема установки приведена на рис. 1. В конце второй главы ставится задача написания программного обеспечения для оперирования системой.

Блок схема измерительного комплекса ПАВИКОМ

Рис. 1. Блок схема измерительного комплекса ПАВИКОМ.

         В третьей главе описывается метод автоматического анализа фоточувствительных материалов, реализованный на базе комплекса ПАВИКОМ. Автоматическая обработка разбивается на 2 этапа: 1) сканирование пленки и получение цифрового изображения, 2) анализ изображения – выделение пятен и определение их характеристик. Рассматривается общая проблема распознавания изображений, ставится задача выделения пятен в рентгеноэмульсионных пленках.

         Для работы с пленками на ПАВИКОМе автором была создана универсальная программа Scan, которая охватывает все возможности комплекса в работе с фотоматериалами: анализ изображения, измерение координат, сканирование. В главе подробно рассмотрена полная процедура сканирования одной пленки SXF: измерение поля зрения микроскопа в мм, привязка системы координат, автоматическое сканирование. Пленка 400×500 мм2 сканируется за 2548 кадров размером 10.130×7.620 мм2 в течение ~2 часов. Кадры изображения пленки сохраняются на жесткий диск компьютера в формате JPEG для дальнейшей обработки.

         Далее ставится и решается задача автоматического выделения пятен потемнения. Разработанный алгоритм выделения пятен комбинирует стандартные методы обработки изображения, а также специфические приемы, используемые для анализа рентгеновских пленок. Обработка изображения состоит из нескольких этапов: определение фона, бинаризация, фильтрация, объединение точек в кластеры, вычисление центров пятен. Пример работы алгоритма выделения пятен приведен на рис. 2.

Исходная фотография участка пленки 5.065 мм × 3.81 мм

Результат работы алгоритма программы Sp, - 42 пятна и их центры.

Рис. 2. Работа алгоритма выделения пятен.

         На базе алгоритма была создана программа Spot, с помощью которой были проанализированы кадры изображений SXF пленки, на одной пленке в среднем зарегистрировано около 300 тысяч пятен, что соответствует плотности ~200 см2. Время обработки одного кадра составляет около 10 секунд на компьютере Pentium III-600. Продемонстрирована устойчивая работа алгоритма в условиях высокого фона, исследована зависимость работы алгоритма от различных параметров.

         Четвертая глава посвящена моделированию процессов регистрации ядер ПКИ камерой RUNJOB IV 1996 г. Задачей моделирования являлось получение ожидаемых значений числа пятен, зарегистрированных на разных рядах SXF пленок в мишени; интенсивностей и угловых распределений треков по рядам и сравнение их с экспериментальными величинами.

         Расчет проводился методом Монте-Карло. Разыгрывалась кинетическая энергия частицы и угол падения на уровне камеры с учетом поглощения ядер в слое атмосферы (~10 г/см2 над установкой) и с учетом порога геомагнитного обрезания (3 ГВ). Далее разыгрывался пробег остановки и точка взаимодействия ядер в мишени, предполагалось, что более легкие, чем железо частицы, могут имитировать тяжелое ядро только в одном ряду перед остановкой. При взаимодействии ядер в камере учитывался эффект фрагментации, а также эффект множественного рассеяния в веществе.

         Сравнивая ожидаемое количество пятен в верхних рядах SXF от ядер с зарядом выше заданного Z с реальной интенсивностью пятен, получаем пороговое значение Z≈15, которое хорошо совпадает с оценкой чувствительности SXF по работе [8]. Поток от ядер железа, падающий на камеру, составляет ~90 тыс. частиц. Согласно расчету, есть небольшая вероятность, что легкие ядра (Z~7) при остановке непосредственно в слое сцинтилляционной пленки (x=0.24 г/см2) могут имитировать железо или близкую группу с Z=21÷25 .

         Эффект множественного рассеяния влияет на прослеживание треков в камере. Чем выше импульс частиц, тем меньше отклонение при рассеянии; для ядра железа с энергией E=2 ГэВ/нуклон отклонение dx в 10 ряду мишени составит ~0.5 мм для угла падения cosθ=0.5. В 5 главе будет показано, что прослеживаются только «прямые» треки, точки которых ложатся на прямую с ошибкой χ<100 мкм, а поиск предсказания в следующем ряду ведется в радиусе 150÷300 мкм.

         На основе сделанных расчетов получено соотношение трех величин: число провзаимодействовавших ядер в слое N вещества над SXF пленкой, остановившихся частиц в этом же слое и число частиц, дошедших до слоя N без взаимодействия. Эти соотношения зависят от угла падения частицы θ и от номера ряда N. Экспериментальная кривая интенсивности треков по рядам хорошо согласуется с расчетными значениями, поправленными на эффективность прослеживания, см. рис. 3.

         Однако, если тяжелые ядра с Z>Zпор однозначно оставляют след в SXF пленке и эмульсии, то остается вопрос, сможем ли мы находить и отбирать события, провзаимодействовашие в слое вещества над ядерной эмульсией. Отбор вершин будет производиться на глаз по изображению в эмульсии, поэтому был произведен дополнительный расчет пространственного распределения вторичных однозарядных частиц и фрагментов в ядерной эмульсии, образовавшихся в середине слоя стали над слоем ядерной эмульсии, для железа энергии 1÷100 ГэВ/нуклон. Получено принципиальное ограничение метода для отбора вершин взаимодействия в эмульсии, возникающее из-за малой плотности вторичных фрагментов и однозарядных частиц при низких энергиях: мы сможем отбирать лишь взаимодействия c энергией более 5÷10 ГэВ/нуклон, и эта граница расплывчата и зависит от ряда факторов.

         В пятой главе описан алгоритм трекинга – восстановления траекторий частиц в камере и его программная реализация. Задача алгоритма – связать разрозненные пятна на разных рядах SXF в треки.

         Пленка SXF это двухслойная рентгеновская пленка, окруженная с обеих сторон сцинтилляционными экранами, поэтому заряженное ядро, проходя через такой детектор, засвечивает пленку с двух сторон и оставляет двойное пятно потемнения.

         Процедура трекинга начинается с объединения пятен в пары, находящихся друг от друга не далее характерного расстояния Rэфф, которое должно быть меньше расстояния между случайными пятнами Rслуч. Для данной плотности 200 пятен/см2 изотропное распределение пятен соответствует Rслуч=710 мкм; к счастью, реальное распределение расстояний между пятнами имеет максимум при R=250 мкм, что говорит о неравномерном расположении пятен – пятна действительно группируются в группы. Rслуч накладывает ограничение на максимальный азимутальный угол прослеживаемых треков, мы не можем отбирать двойные пятна с R~Rслуч. Также есть ограничение на минимальный угол, двойные пятна от вертикальных частиц будут сливаться в одно при tgθ<Rпятна/hпленки, где Rпятна=100 мкм – средний размер пятна, hпленки=270 мкм – эффективное расстояние между сцинтилляторами. Получаем принципиальное ограничение на диапазон углов 0.35<tgθ<0.9.

         После объединение пятен в пары в первом ряду, зная эффективную толщину подложки hпленки и расстояние между пятнами R, вычисляем первоначальное направление трека. Далее продлеваем трек от ряда к ряду, на каждом уровне выбирая наиболее подходящее двойное пятно. Поиск обрывается, когда невозможно найти кандидата в очередном ряду. Алгоритм трекинга реализован в сложной программе SXFtrace, написание которой столкнулось с многими проблемами: большой объём данных, оптимизация по скорости, слипание и попадание грязи на пятна в отдельных слоях, отсев ложных треков, ошибочный выбор следующего кандидата, вопрос оптимальных параметров и др. Разработка алгоритма проходила многие стадии тестирования и доработок. Для минимизации потерь треков при прослеживании в алгоритм были внесены следующие усовершенствования: при продлении допускается пропуск в отдельных слоях, прослеживание начинается с разных рядов, прослеживание ведется как вниз, так и вверх по камере. Эти дополнения позволили найти дополнительно 30% треков.

         Отдельной задачей была верификация найденных треков: связанные треки были визуально проверены по фотографиям SXF, проверены по ядерной эмульсии. 99% треков в проанализированной выборке были найдены в ядерной эмульсии.

Экспериментальные данные и расчетная кривая для интенсивности треков по рядам        

Рис. 3. Экспериментальные данные и расчетная кривая для интенсивности треков по рядам. Расчеты для 0.35<cosθ<0.85 с учетом фрагментации и множественного рассеяния.

         Приведены результаты обработки SXF пленок камеры RUNJOB 1996. Количество треков найденных в 5 ряду камеры составляет около 30 тысяч. На рис. 3 показано число треков прослеженных до определенного ряда. Как показал анализ найденных треков, до 5 ряда существенную часть связанных пятен составляют ложные треки, поскольку между этими рядами отсутствует стальные листы, они близко расположены по высоте друг от друга, а, следовательно, вероятность случайного выстраивания пятен на прямую очень велика.

         Начиная с пятого ряда, интенсивность треков по ядрам хорошо согласуется с расчетной кривой, см. рис. 3. Расчет соответствует интенсивности треков в рабочем диапазоне углов прослеживания треков 0.35<cosθ<0.85, с учетом фрагментации, множественного рассеяния, слипания близких пятен.

         Так как, согласно расчетам доля остановившихся ядер в рядах мишени очень мала, оборвавшиеся треки служат для целеуказаний поиска вершин взаимодействия в эмульсии. Расчет целеуказания точки взаимодействия производится в слой эмульсии лежащий сразу над пленкой SXF, в которой трек оборвался. Для 5÷10 рядов это порядка 2÷5 тысяч целуказаний в ядерную эмульсию.

         В шестой главе приведен результат поиска вершин взаимодействия в эмульсии на основании целеуказаний по SXF пленкам. Поиск вершин происходит в полуавтоматическом режиме: следуя карте предсказаний, микроскоп выезжает в нужное место на ядерной пленке, а по изображению на мониторе компьютера ищем точку взаимодействия – струю заряженных частиц. Время анализа одного целеуказания ~30 сек, это время в основном уходит на анализ изображения на мониторе, точность выезда в вершину ~100 мкм. По ограниченной статистике были найдены вершины взаимодействия, остановившиеся частицы, потерянные и ложные следы в эмульсии; в процентном соотношении эти классы событий соответствуют расчетным оценкам.

         Проведена оценка заряда зарегистрированных событий с точностью до зарядовой группы. Показано, что регистрируемые события имеют Z>17.

         В заключении сформулированы основные результаты диссертации, полученные в работе и выносимые на защиту.

1. С участием автора обработано 40% статистики эксперимента RUNJOB и построены спектры ПКИ в интервале энергий 30÷1000 ТэВ/частицу.

2. С активным участием автора построен, налажен и оттестирован Полностью Автоматизированный Измерительный Комплекс (ПАВИКОМ) для обработки микроизображений фотоматериалов, который в настоящее время используется для обработки данных экспериментов RUNJOB, EMU15, ПЛАТАН, семейства «Страна», обработки ядерных эмульсий β-спектрометра ОИЯИ (Дубна) и др.

3. Создано программное обеспечение для автоматического сканирования и анализа микроизображений, которое позволяет обрабатывать большие площади (0.5 м2) фоточувствительных материалов с высоким пространственным разрешением (7 мкм/пиксель и выше) на большой скорости (16 см2/мин).

4. Впервые на базе ПАВИКОМ разработан и оттестирован метод поиска треков и вершин взаимодействий тяжелых ядер, зарегистрированных в SXF пленках эксперимента RUNJOB.

5. Проведена обработка SXF пленок одной камеры 96 г. и по ней получены эффективность и ограничения применимости метода в условиях высокого фона ~200 пятен/см2. Показано, что метод может быть применен для получения спектров ядер с зарядом Z>17, E>10 ГэВ/н.

6. Проведено сравнение экспериментальных результатов с численным моделированием прохождения ядер через атмосферу и условий регистрации в камере и показано, что наблюдается удовлетворительное согласие распределений, полученных экспериментально и на основе расчётов.

Основные результаты опубликованы в следующих работах:

  1. RUNJOB collaboration. Primary cosmic ray spectra observed by RUNJOB for heavy and all particles. Proc. 26th ICRC, Salt Lake City, 1999, v.3, p.167-170
  2. RUNJOB Collaboration, Heavy primary spectra observed by RUNJOB, Proc.27th ICRC, 2001, v.5, p. 1630-1633
  3. RUNJOB Collaboration. Composition and energy spectra of cosmic-ray primaries in the energy range 10^13-10^15 eV/particle observed by Japanese-Russian joint balloon experiment, Astroparticle Physics 16 (2001) 13-46.
  4. Апанасенко А.В., Галкин В.И., Дербина В.А., Замчалова Е.А., Зацепин Г.Т., Заярная И.С., Копенкин В.В., Котунова Н.М., Манагадзе А.К., Мухамедщин Р.А., Назаров С.Н., Никольский С. И., Оседло В.И., Ошуев Д.С., Подорожный Д.М., Публиченко П.А., Ракобольская И.В., Роганова Т.М., Сажина Г.П., Свешникова Л.Г., Сухадольская В.А., Таран В.М., Яшин И.В. и др. Исследование первичных космических лучей высоких энергий в российско-японском баллонном эксперименте RUNJOB. Изв. АН сер. физ. 2001, т.63 (3), с.433-436
  5. RUNJOB Collaboration. The development of measurement system for heavy primaries identificationnwith the use of screen type films in RUNJOB experiment.Proc.27th ICRC, 2001, v.6, p.2131-2134
  6. Публиченко П.А., Галкин В.И., Дербина В.А. и др. «Исследования тяжелых ядер ПКИ», Известия РАН, сер.физ., 2002, т.66, №11, c1627-1630
  7. Galkin V.I., Kopenkin V.V., Managadze A.K., Nazarov S.N., Oshuev D.S., Publichenko P.A., Rakobolskaya I.V., Roganova T.M., Sazhina G.P., Sveshnikova L.G., Yashin I.V., Zamchalova Е.Л., Zatsepin G.T. (RUNJOB Collaboration) “Automatic searching for Fe-nucleus vertex points in balloon emulsion experiment RUNJOB“, Proc. 28th ICRC, 2003, v. 4, p. 2259-2262, Tsukuba, Japan.
  8. Galkin V.I., Kopenkin V.V., Managadze A.K., Nazarov S.N., Oshuev D.S., Publichenko P.A., Rakobolskaya I.V., Roganova T.M., Sazhina G.P., Sveshnikova L.G., Yashin I.V., Zamchalova E.A., Zatsepin G.T. (RUNJOB Collaboration) “Heavy primary spectrum obtained by "Jet Trigger" method.“, Proc. 28th ICRC, 2003, v. 4, p. 1865-1868, Tsukuba, Japan.
  9. П.А. Публиченко, В.А. Дербина, Л.Г. Свешникова, Н.Г. Полухина, К.А. Котельников «Методика автоматического сканирования рентгеновских пленок», препринт №8 ФИАН, 2003

ЛИТЕРАТУРА

[1] Т.П. Аминева, В.А. Астафьев, А.Я. Варковицкая и др. Исследование Мюонов сверхвысоких энергий, 1975
[2] A.V. Apanasenko et. al., Astrop. Phys. 16 (2001), 13-46
[3] Мурзин В.С., Сарычева Л.И., Космические лучи и их взаимодействие.
[4] Энергетические спектры и состав первичных космических лучей в области энергий выше 10 ТэВ на частицу. ЯФ т.57 №4, 1994
[5] M.Ichimura et al, Phys. Rev. D, 1993, v.48, N5, p.1949
[6] Котельников К.А. и др. "Полностью Автоматизированный Измерительный Комплекс ПАВИКОМ", Наука Производству №12 (2000)
[7] The CHORUS collaboration, The CHORUS experiment to search for νμτ oscillation, Nucl. Instr. and Meth. A 401 (1997) 7-44
[8] M.Ichimura et al. "Possibility of screen-type X-ray film for observation of heavy cosmic ray primaries" Nucl. Instr. And Meth. A 300 (1991) 374-394


[1] CCD – charge coupled device (англ.), другими словами – камера на основе ПЗС (прибор с зарядовой связью) матрицы.

В начало

© 2008—2012 «Публиченко Павел Андреевич» E-mail: О сайте